PHYSIQUE. 163 



agissant sur l'aiguille horizontale et qui la font dévier de la posi- 

 tion moyenne, résident dans les courants, traversant les couches 

 supérieures de la terre dans une direction hoiizontale ; soit 'i l'in- 

 tensité du courant dans la direction du méridien magnétique, in- 

 tensité qui sera fositive quand le courant est dirigé vers le nord 

 et vice-versa; soit yi l'intensité du courant dans la direction per- 

 pendiculaire au méridien magnétique, intensité qui sera positive 

 quand le courant est dirigé vers Vestei vice-versa. Alors la force 

 du courant dans une direction quelconque, faisant un angle £ 

 avec le méridien magnétique (angle mesuré de l'est au nord) 

 est exprimée par 



(2) := I cos £ 'f- )i sin £ 



«Maintenant! est proportionnel à la force qui écarte delà 

 position moyenne une aiguille horizontale librement suspendue, 

 c'est-à-dire proportionnelle à X A i^, X étant la composante ho- 

 rizontale de la force magnétique, et Ail' le changement de décli- 

 naison exprimé en parties du rayon. De même *i est proportion- 

 nel à la force qui dévie de sa position moyenne un aimant maintenu 

 par un moyen quelconque dans une position perpendiculaire au 

 méridien magnétique, force qui est mesurée par les change- 

 ments relatifs de l'intensité horizontale prise négativement. Par 

 conséquent, la force du courant dans une direction donnée quel- 

 conque pourra être déterminée en termes rapportés à la même 

 unité. 



« On a maintenant 



OU u est l'azimuth de la ligne reliant les deux stations mesuré 

 vers l'est à partir du méridien vrai, et ■4> la déclinaison mesurée 

 dans la même direction. » 



Les observations de la déclinaison à Derby donnent cette va- 

 leur de 4' ; on peut donc calculer les valeurs des intensités du 

 courant d'après les observations magnétiques et comparer les 

 résultats avec les observations de M. Barlow. En se servant des 

 moyennes magnétiques de l'observatoire de Dublin pour le mois 



