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ne sont pas rijai-oureusement exactes et ne se rapprochent de la 

 vérité que si le libre parcours moyen des molécules du f^az est 

 grand en comparaison du rayon des sphérules (voir la note de 

 M. Targonski). 



Pour l'instant, on pourrait ég-alement admettre que les obser- 

 vations sont troublées par des causes d'erreur accidentelles qui 

 superposent leur effet au mouvement brownien. Si ces causes 

 d'erreur sont suffisamment nombreuses et irréi^^-ulières, leur 

 répartition obéira à la loi du hasard. L'anomalie observée sur la 

 valeur du nombre d'Avogadro s'expliquerait si l'importance de la 

 perturbation supposée était la même pour toutes les sphérules, 

 tandis que celle du véritable mouvement brownien augmente avec 

 la mobilité des particules. 



Nous émettons ces hypothèses sous toute réserve ; l'expérience 

 seule peut apporter des éclaircissements. 



A. Targonski. — La question des sons-électrons ; le mouve- 

 ment brownien dans les gaz. 



MM. Schidlof et Karpowicz avaient remarqué que les très 

 petites particules de mercure, dont on observait le mouvement à 

 l'intérieur d'un condensateur (méthode Ehrenhaft-Millikan de la 

 détermination de la charge élémentaire), diminuaient constam- 

 ment. Un examen plus approfondi du phénomène a permis à l'au- 

 teur d'établir ce qui suit : 



La diminution de la masse par unité de surface et de temps est 

 à peu près constante pour une même particule, mais varie d'une 

 particule à l'autre : à côté de particules très peu variables, on en 

 rencontre qui perdent jusqu'à 1 5*^/0 de leur masse en une minute. 

 La pureté du mercure exerce une très g-rande influence sur le phé- 

 nomène : en moyenne, les particules de mercure distillé perdent 

 deux fois plus que celles de mercure amalg-amè ; en outre, les 

 particules positivement chargées sont moins stables que celles 

 qui portent des charg-es négatives, ce qui s'explique en partie par 

 le fait que plus le mercure est pur, plus il est enclin à se charg-er 

 positivement. Toute impureté modifiant surtout la surface des 

 particules et les propriétés capillaires des liquides dépendant du 

 sig-ne de la charg-e, on est amené à croire que ce sont les proprié- 

 tés de la surface qui déterminent la marche du phénomène. On 

 trouve que la quantité de mercure perdue par les particules est 

 proportionnelle à leur surface, en moyenne 3,5 X '10""^ g"!"- pai" 

 cm- et par seconde ; pour des particules qui restent immobiles, la 

 perte devient en moyenne 1,7 fois plus petite. Si la perte de masse 

 excède une certaine limite (environ 2 X ^O"^ g-r. par cm^ et 

 seconde), le phénomène se complique : non seulement la masse 



