390 LA LOI UE CHUTE d'uNE SPHÉRULE d'hUILE DANS l'aIR 



II. Principe de la méthode 



La méthode de détermination de la charge de l'électron de 

 J. S. Townsend(^), J. J. Thomson (-), H. A. Wilson(') a subi 

 des modifications heureuses de la part de F. Ehrenhaftf*) et 

 surtout de la part de R. A. Millikan ("). Nous la décrirons sous 

 la forme due à ce dernier auteur. 



Une petite goutte d'huile produite et chargée par pulvérisa- 

 tion mécanique tombe entre les deux plateaux, disposés hori- 

 zontalement, d'un condensateur plan. On détermine sa vitesse 

 de chute v^ reliée à la masse de la goutte m par la loi de résis- 

 tance 



»«^=| . (2) 



Dans cette formule g est l'accélération de la pesanteur et B 

 la « mobilité » de la goutte, c'est-à-dire la force nécessaire pour 

 imprimer à la goutte la vitesse 1 C). La mobilité ne dépend 

 que du milieu gazeux où se fait l'expérience et du rayon de la 

 sphérule. La loi théorique qui exprime B eu fonction du rayon 

 sera indiquée plus loin. 



En opposant à l'action de la pesanteur celle d'un champ 

 électrique d'intensité F on peut faire remonter la goutte avec 



') J. S. Townsend, Phil. Mag., 45, 1898, p. 125. 



2) J. J. Thomson, Ihid., 46, 1898, p. 528; 48, 1899, p. 547; 5, 1903, 

 p. 346. 



3) H. A. Wilson, Ibid., 5, 1903, p. 429. 



*) F. Rhrenhaft, Wien. Ber., lia. 118. Mars 1909, p. 321. 



*) R. A. Millikan, 1910, l. c. 



®) Nous avons simplifié la formule que le lecteur trouvera sous une 



forme plus complète dans les mémoires de M. Millikan. En réalité ^ est 



égal au poids apparent de la goutte, c'est-à-dire an poids véritable dimi- 

 nué du poids du fluide déplacé. Nous négligeons le terme relatif à la 

 poussée aérostatique parce qu'il est sans importance, vu le degré de 

 précision que nous nous sommes proposé d'atteindre dans ces expé- 

 riences. 



