234 LE TEMPS, l'effort ET l'eSPACE. 



(3l l'on tire de celle loi : 



Principe de l'égalité entre l'action et la réaction. — 

 JNous avons dit que ce principe se ramenait au principe 

 de relativité des phénoinènes statiques, et nous en 

 avons rencontré déjà un cas particulier dans le phéno- 

 mène de l'attraction newtonienne. 



Considérons maintenant le cas général. Et d'abord 

 la force statique F appliquée en un point, étant définie 



par l'équation F = — ^ nous définirons le couple de 



forces comme un système de deux forces F égales, pa- 

 rallèles et de sens contraire; et nous représenterons un 

 couple comme on le fait ordinairement par un vecteur C 

 perpendiculaire au plan des deux forces F et égal au mo- 

 ment du couple. On démontrera au moyen des méthodes 

 ordinaires que le vecteur C ne dépend pas de son 

 point d'application, mais seulement de sa grandeur et 

 de sa direction, tout comme un vecteur de translation. 

 De même qu'un vecteur de translation définit un mou- 

 vement parallèle à une ligne droite, de même le vec- 

 teur qui représente un couple définit une contrainte 

 parallèle à un plan (plan du couple). 1! y a donc la 

 même relativité dans le mouvement de translation d'un 

 point que dans la contrainte statique due à un couple 

 appliqué à un point. Si l'on peut dire que, lorsqu'un point 

 se déplace avec une vitesse linéaire v, tout se passe 

 comme si ce point était immobile et comme si tout le 

 reste de l'espace subissait une translation parallèle et 

 de même vitesse, mais de sens contraire, on peut 

 aussi dire que : lorsqu'un point subit la contrainte sta- 



