460 CONDUCTIBILITÉ THERMIQUK 



plaque, parce que la température de l'air, supposée 

 constante dans les formules, est en réalité variable avec 

 la hauteur et peu différente sur les faces latérales de ce 

 qu'elle est à l'intérieur du cristal. 



Soient g la température de l'air, a celle du bloc. 

 Nous supposons encore que la face inférieure de C, en 

 contact avec B, prend instantanément et conserve pen- 

 dant toute la durée de l'expérience la température du 

 bloc. Il faut reconnaître que cette supposition, qui 

 n'est qu'approximativement réalisée en pratique, rend 

 seule facile l'explication de la concordance signalée 

 plus haut. 



Nommons encore p la densité, c la chaleur spéci- 

 fique, h eik les coefficients de conductibilité extérieure 

 et intérieure de la lame, 6' et &" les températures de 

 fusion des deux index. Il conviendra, pour donner aux 

 formules la plus grande simplicité, de prendre l'épais- 

 seur / du cristal comme unité de longueur. Si, les for- 

 mules étant obtenues pour ce cas, on veut revenir à 

 celui d'une épaisseur / quelconque, il suffira de rem- 

 placer toute longueur L par — ; en outre c, p, h et Je 



étant de diverses dimensions, on constatera sans peine 



h k , ^ ht k 



que les rapports -p et — se transforment en — et — r^ 

 k fjC le ^jCl 



respectivement. y 



Cela posé, l'équation de Fourier pour la con«^tion 



linéaire de la chaleur s'écrit 



dt dx'- ^ ^ 



7c 

 si l'on fait pour abréger 6' = — . Les conditions 



pc 



limites sont : 



