ET DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 199 
stante f soit différente dans les deux cas, la théorie pré- 
suppose au contraire que f possède la même valeur dans 
les deux cas. Il en résulte donc que si le galvanomètre 
donne pour le courant de décharge de la batterie une dé- 
viation égale à celle produite par un certain courant gal- 
vanique de peu de durée, les quantités d'électricité qui 
ont passé dans les deux cas à travers le galvanomètre 
sont d’égale grandeur. 
L'effet calorifique produit par la décharge électrique 
est, suivant les recherches bien connues de Riess, pro- 
portionne} à la quantité d'électricité déchargée, multi- 
pliée par sa densité et en raison inverse d’une gran- 
deur croissant avec la résistance du circuit. On peut 
donc diminuer le rapport entre A et B en augmentant 
ou la résistance du circuit, ou l’armature des bouteilles 
de Leyde. Toutes circonstances égales d’ailleurs la lon- 
gueur de Fétincelle de décharge constitue une mesure 
de la densité et croît proportionnellement avec elle. Plus 
l’étincelle de décharge est courte, moins, par conséquent 
l'électricité déchargée est dense. 
La quantité de chaleur produite par un courant gal- 
vanique traversant un conducteur avec une intensité 
constante, est proportionnelle au carré de cette inten- 
sité, et une égale quantité de chaleur se développe dans 
des temps égaux. Si le courant n’est en activité que 
pendant un court espace de temps, le développement 
de la chaleur peut, approximativement du moins, être 
regardé comme proportionnel au carré de l'intensité 
du courant multiplié par la durée de son action, quoi- 
que, si cette durée est très-courte, l’intensité du cou- 
rant ne puisse être considérée comme parfaitement con- 
stante. On peut donc augmenter le rapport entre a et 
