ET DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 209 
spécialement au courant galvanique, parce qu'ici le phé- 
nomène est le plus simple, et qu’en outre ce qui s’appli- 
que à cet égard au courant galvanique, s'applique égale- 
ment à l’étincelle dans la décharge électrique. Figurons- 
nous une pile galvanique suffisamment forte pour former 
un arc voltaique quand le circuit est fermé. Nommons e 
la force électromotrice de la pile, e’ la force électromo- 
trice de disjonction et s l'intensité du courant, nous savons 
que la quantité de chaleur produite par le courant en- 
suite de la résistance, est égale à a(e—e')s. Il se con- 
somme dans la pile une quantité de chaleur égale à aes. Or, 
si la force électromotrice de disjonction était parfaitement 
identique de sa nature à la force électromotrice de contact, 
et qu’en conséquence elle consommât aussi de la chaleur 
pour produire le courant, il se développerait de même, 
comme on l’a vu plus haut, de la chaleur si un courant 
traversait le siége de cette force en direction inverse du 
courant que la force elle-même tend à produire. Dans ce 
cas, il se développerait donc ici une quantité de chaleur 
—ae"s. Les deux électromoteurs réunis consommeraient 
donc la quantité de chaleur a (e—e'}s, ou tout autant 
qu’en produisait le courant s par suite de la résistance, 
d'où la somme totale de la chaleur serait égale à zéro. 
Or, la somme de la chaleur aurait été aussi zéro s’il n’a- 
vait pas existé d’arc voltaique. Si donc, à l'instar de la 
force électromotrice de contact, la force électromotrice de 
disjonction consommait de la chaleur pour produire le 
courant, le travail mécanique opéré dans l’arc voltaïque 
naîtrait de rien, ce qui est absurde. Il faut donc que la 
force en question emploie autre chose que de la chaleur 
pour la production du courant. 
ARCHIVES, t. XLVII — Juillet 1873. 15 
