SUR LA RÉSISTANCE GALVANIQUE. 215 
ment de la chaleur pour amener le mouvement. Il doit 
par suite disparaître de la chaleur partout où ces forces 
ont leur siége, à peu près de la même manière qu’il dis- 
parait de la chaleur quand un gaz comprimé a l’occasion 
de s'échapper d’un vase par un orifice, circonstance dans 
laquelle les mouvements vibratoires de l’éther provo- 
quent un mouvement translatoire chez les particules du 
gaz. Les forces électromotrices n’exercent d’action di- 
recte que sur les couches d’éther les plus proches, en les 
mettant en mouvement, et ce mouvement se COMmMunNI- 
que par la pression à la masse d’éther restante. L’éther 
est doué d’une élasticité considérable. On peut donc ad- 
mettre que la pression dont résulte le mouvement, ne peut 
modifier à un degré bien sensible la densité de l’éther. 
D’après la théorie que nous avons donnée des phéno- 
mènes électriques, la répartition de la tension électrosco- 
pique à la surface du conducteur reliant entre eux les 
pôles de l’électromoteur, est un effet immédiat du courant 
même. La théorie électrique admise jusqu'ici établit par 
contre pour base la répartition de la tension électrosco- 
pique, et essaie de déduire de là tant la loi de Ohm que 
la loi de l’échauffement produit par le passage du cou- 
rant. Or, comme suivant notre théorie, la répartition de la 
tension électroscopique est un effet du courant ; comme, 
en outre, l’on ne doit pas expliquer un phénomène par 
ses effets, mais le déduire de ses causes, nous avons cru 
nécessaire de déduire théoriquement ces deux lois en 
parfaite indépendance de la répartition de la tension élec- 
troscopique. 
2. Nous essayerons en premier lieu de déterminer ce 
qu'il faut comprendre par l’expression de « résistance 
galvanique. » Supposons un tuyau dont l’une des moitiés 
