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a la section Z, et dont l’autre présente une section » fois 
plus grande; supposons en second lieu ce tuyau rempli 
d’un fluide (liquide ou gaz) se trouvant dans un mouve- 
ment translatoire imprimé par des forces agissant à l’un 
des bouts du tuyau. Si, maintenant, l’on veut en un point 
quelconque empêcher ou diminuer le mouvement du 
fluide par une contre-pression (par exemple au moyen 
d’un piston ou d'autre manière), il sera nécessaire, pour 
parvenir au même effet, d'employer dans le tuyau le plus 
large une pression » fois plus grande que dans le plus 
étroit. La diminution de la vitesse du mouvement par la 
contre-pression, ne dépend pas de la valeur absolue de 
cette dernière, mais de sa grandeur relativement à l'unité 
de section. Si la contre-pression sur l'unité de section est 
aussi forte dans le tuyau le plus large que dans te-plus 
étroit, la diminution de la force du courant est la même 
dans les deux cas. Il en sera toujours de même quelle 
que soit la nature de la résistance, pourvu que le fluide 
employé soit doué d’une fluidité suffisante pour commu- 
niquer une pression égale dans toutes les directions. 
Ce qui vient d’être dit a une application directe au 
courant galvanique. Quelque opinion que l’on puisse avoir 
sur la nature de l'électricité, tout le monde est d'accord 
que c’est un fluide auquel ses particules singulièrement 
mobiles permettent de communiquer la pression dans 
toutes les directions. La résistance galvanique met un 
obstacle au mouvement de l'électricité. Elle agit donc 
comme une pression en sens contraire répartie d’une ma- 
nière uniforme sur tous les points de la section du con- 
ducteur. Si maintenant, deux résistances, par exemple 
deux fils, chacun d’un métal différent et avec des sections 
différentes, produisent une diminution égale dans l'in- 
