SUR LA RÉSISTANCE GALVANIQUE. 217 
tensité d’un courant donné, l’on dit que leur résistance 
est égale ; et l’on sait, de même, en vertu de ce qui pré- 
cède, que la contre-pression sur l’unité de la section, op- 
posée par chacun d’eux à la propagation du courant est 
de même égale. C’est donc exclusivement la contre-pres- 
sion sur l'unité de la section, qui peut servir à la déter- 
mination de la résistance galvanique. C’est une consé- 
quence des lois hydrodynamiques, et il est impossible de 
le comprendre d’une autre manière, si l’on veut conti- 
nuer à admettre que la matière électrique est un fluide, 
Il est facile à comprendre que la résistance galvanique 
peut dépendre de la condition physique et chimique du 
conducteur ; mais l’on peut de même comprendre aussi 
à priori la possibilité de sa dépendance d’autres circon- 
stances. La résistance pourrait être considérée comme 
provenant de la friction que subissent les molécules d’é- 
ther en pénétrant entre les molécules matérielles du 
conducteur. Nous avons énoncé plus haut que la densité 
de l’éther libre est égale chez tous les corps. L'unité de 
volume contient donc une égale quantité d’éther libre. 
Si nous Supposons maintenant qu’un courant vient d’un 
conducteur ayant la section { et passe à un autre con- 
ducteur où la section est # fois plus grande, # fois au- 
tant de molécules d’éther sur chaque section se mettront 
en mouvement, Car il est impossible de penser qu’il reste 
d'autre éther au repos que la quantité relativement insi- 
gnifiante qui se montre sous forme de tension électrosco- 
pique. Or, la force du courant étant la même dans le fil le 
plus mince et dans le plus épais, la vitesse dans le fil 
le plus épais doit être » fois plus petite que dans le plus 
mince. Dans ce dernier, chaque particule d’éther parcourt 
pendant l'unité de temps un chemin » fois plus long que. 
