SUR LA RÉSISTANCE GALVANIQUE. 219 
Ce résultat se trouve en opposition directe avec l'opinion 
généralement admise jusqu'ici, d’après laquelle la résis- 
tance est indépendante de l'intensité du courant. Mais, si 
Pon veut continuer à soutenir cette opinion, il faudra de 
même, par suite de ce qui précède, admettre que le fluide 
que nous nommons électricité est soumis à de tout autres 
lois de mouvement que les autres fluides à nous connus. 
Il sera, au reste, démontré dans les pages suivantes que, 
quoique la thèse formulée soit en contradiction avec l’o- 
pinion commune, elle ne l’est nullement avec les résultats 
expérimentaux sur lesquels on a cru pouvoir fonder cette 
Opinion. ” 
Par suite de l’expérience et de la considération théo- 
rique donnée ci-dessus, nous avons donc pour expression 
de la résistance r dans un conducteur de Ja longueur 7, 
et de la section a, parcouru par le courant s : 
PES = TS, 
où k est une constante dépendant de la nature chimique 
et physique du conducteur et de la température. La 
constante k est évidemment la résistance dans un con- 
ducteur de la section Z et de la longueur 1, parcouru 
par le courant}Z pr est l'intensité du courant sur l'unité 
de section ; r,, ou ce que l’on a nommé jusqu'ici la ré- 
sistance galvanique, n’est rien autre que la résistance pour 
l'unité d'intensité du courant. 
3, Figurons-nous maintenant un conducteur galvani- 
que fermé dont la longueur est /, et la section partout 
égale à a, se composant de la même matière dans toute 
sa longueur, et traversée par un courant constant d’inten- 
sité s. Si à est la masse d’éther en mouvement par unité 
