PHYSIQUE. 95 
nier, en contestaut d'abord les résultats auxquels il est arrivé 
sur le pouvoir rayonnant de la vapeur aqueuse. M. Tyndall 
fait remarquer que la quantité de vapeur aqueuse dont s’em- 
pare un courant d'air, de 15 millimètres de diamètre seule- 
ment, dans son passage à travers de l’eau froide, doit être 
très-limitée, et partant le pouvoir rayonnant de cette vapeur 
extrêmement faible. [Il montre qu’en supposant cette vapeur 
comprimée jusqu’à la densité de l'air atmosphérique ordi- 
naire, l’épaisseur moyenne de la couche rayonnante ne dé- 
passerait probablement pas ‘/:50 de pouce. D'ailleurs, ajoute 
le physicien anglais, ce nombre très-limité de rayons calori- 
fiques émis par la vapeur aqueuse, n'arrive pas à la pile sans 
éprouver un empêchement, puisqu'avant de l’atteindre, ces 
rayons ont à traverser la vapeur contenue dans une couche 
d'air de 400 millimètres d’épaisseur. Si donc on réfléchit 
d’une part à la faiblesse de la source calorifique qui rayonne. 
et d’autre part, aux obstacles que doivent rencontrer les 
rayons avant d'arriver à la pile, il n°v a pas lieu de s'étonner 
que la déviation produite sur le galvanomètre soit excessi- 
vement faible. 
Quant à l’argument tiré de la formation de la rosée, M. 
Tyndall fait remarquer que la quantité de rosée qui se dé- 
pose dépend surtout de la quantité de vapeur aqueuse que 
contient la couche d'air en contact avec le sol, et lorsque 
cette quantité est considérable, un léger abaissement dans la 
température peut donner lieu à une précipitation abondante. 
En supposant 50 ou même 70 pour 100 de la radiation ter- 
restre absorbée par la vapeur aqueuse de l'atmosphère, les 
30 pour cent restant, qui disparaissent dans l’espace, suffi- 
ront pour produire de la rosée, et même une rosée abon- 
dante, si l'air voisin du sol est suffisamment imprégné de va- 
peur aqueuse. 
