DE LA CHALEUR RAYONNANTE. 237 
directe des courants sur la pile était devenue compléte- 
ment insensible. En comparant le pouvoir absorbant de 
l'air saturé à 1 8° avec celui du gaz d'éclairage, on a trouvé 
approximativement qu'il en est le seizième. Dans les mê- 
mes conditions, les résultats de M. Tyndall conduisent à 
un vingt-quatrième. Ainsi ces expériences donnaient au 
pouvoir absorbant de l'air humide une valeur plus forte 
que celle que lui attribue M. Tyndall. 
Une troisième série a eu pour but de rendre la mé- 
thode indépendante de l'objection fondée sur le passage 
de la chaleur au travers des surfaces de séparation de 
couches différentes : on pourrait en effet supposer qu'une 
certaine quantité de chaleur est réfléchie dans l’intérieur 
de ces colonnes non homogènes et en proportions diffé- 
rentes suivant que l'air est sec ou humide. On a employé 
simultanément avec les précédents deux autres tubes 
n'ayant que quinze centimètres de long et percés d’une 
seule ouverture latérale. À gauche de la pile, à dix centi- 
mètres, se trouve un des longs tubes, puis dans le prolon- 
sement, et en laissant de nouveau un espace de dix cen- 
timètres, un des tubes courts, et enfin au delà, après un 
second espace de dix centimètres, le cube de Leslie; à 
droite, disposition analogue où c’est le tube le plus court 
qui se trouve placé le plus près de la pile. On a fait cir- 
culer de l'air humide à la fois dans les deux tubes les 
plus éloignés : il résultait de leur différence delongeur que 
la colonne d’air humide était de #5 centimètres plus longue 
à droite qu'à gauche de la pile; mais qu'en même temps 
les mêmes réflexions intérieurs devaient se produire des 
deux côtés. On remplaçait ensuite l'air humide par de 
l'air sec et l’on observait la différence de déviation gal- 
vanométrique qui accompagnait ce changement. Pour 
