DANS LES MILIEUX GAZEUX. 295 
il devient très-brillant et les stratifications y sont très-pro- 
noncées ; dans le second cas elles sont peu visibles et le 
jet lui-même est beaucoup plus large et très-terne. Il 
semble éprouver, d’une manière plus sensible encore, le 
mouvement de rotation dont nous avons parlé. Un fait 
assez Curieux, &’est que dans la branche verticale du tube 
qui est au-dessous de la spirale et qui se trouve par con- 
séquent entre les deux branches de lélectro-aimant, le jet 
se partage, sous l'influence du magnétisme, en deux filets, 
dont l’un se porte d’un côté du tube, l’autre de Pautre côté. 
De ces deux filets, l’un est très-mince et très-peu bril- 
lant comparativement à l’autre. Cette séparation provient 
très-probablement de ce que le courant induit de l'appa- 
reil Ruhmkorff se compose réellement, comme nous la- 
vons déjà dit, de deux courants induits successifs dirigés 
en sens contraire, l’un ayant beaucoup plus de tension et 
passant presque exclusivement à travers le gaz, tandis que 
l’autre est transmis très-diflicilement, mais cependant 
passe (en très-petite proportion, il est vrai), puisque 
l’action de l’aimant le sépare du jet principal qui est le 
seul en général qu'on soit appelé à considérer dans ce 
genre de phénomènes, parce qu’il est de beaucoup le 
plus fort. 
J'ai cherché à déterminer, dans le cas du tube à spi- 
rale, comme je l'avais fait avec le grand tube rectiligne, 
l'influence de l’aimantation sur la résistance du gaz à la 
transmission de la décharge, et j'ai obtenu un résultat 
assez curieux. Les deux pointes de platine de lappareil 
de dérivation étant à dix millimètres de distance l’une de 
l’autre dans l’eau distillée, j'ai obtenu un courant dérivé 
de 20°, le tube à spirale étant rempli d'hydrogène sous 
la pression de 2 millimètres. La spirale a été placée ver- 
