d'une masse liquide sans pesanteur. 35 



stable, quelque portion qu'elle représentât de la figure 

 indéfinie. En effet, la couche superficielle de la masse 

 étant réellement, on le sait aujourd'hui, dans un état de 

 lension,elle fait constamment effort pour se resserrer; si 

 donc, dans l'équilibre, son étendue était toujours un mi- 

 nimum, une déformation très-petite quelconque augmen- 

 terait cette étendue, et conséquemment la couche super- 

 ficielle ferait effort pour reprendre ses dimensions pre- 

 mières et rétablir la forme d'équilibre. 



Les géomètres ont été conduits au principe ci-dessus 

 par le fait que la variation des surfaces dont il s'agit est 

 toujours nulle, ce qui semble impliquer nécessairement 

 un minimum ou un maximum d'étendue ; et comme il est 

 évident qu'avec un volume donné on peut toujours aug- 

 menter la surface par un changement de forme convena- 

 ble, on en a conclu qu'il fallait choisir le minimum. Or il 

 y avait une supposition intermédiaire également légitime 

 qu'on n'a pas faite, et qui est celle de la réalité : c'est 

 qu'au delà de hmites déterminées, la surface est minima 

 par rapport à certains modes de petite déformation, 

 tandis qu'elle est maxima par rapport à d'autres modes. 



Je démontre l'exactitude de ce dernier principe par 

 l'étude du cylindre. On sait, par les expériences de ma 

 deuxième série, que la transformation spontanée d'un 

 cylindre très-long relativement à son diamètre s'effectue 

 par le partage de la figure en portions alternativement 

 étranglées et renflées, lesquelles se dessinent de plus en 

 plus jusqu'à la conversion de la masse en une suite de 

 sphères isolées ; or, en prenant une sinusoïde pour ligne 

 méridienne à la naissance de l'altération spontanée, je 

 trouve, par le calcul, que si la somme d'un étranglement 

 et d'un renflement excède en longueur la circonférence 



