LES DÉCHARGES OSCILLATOIRES. 1 9 



conducteur rectiligne le courant ne passe que par une 

 mince couche superficielle, ce même courant est localisé 

 ■dans un espace encore plus étroit lorsque le conduc- 

 teur est roulé en spirale ; ceci est à prévoir si l'on 

 considère les effets d'induction mutuelle entre les diffé- 

 rentes portions du circuit. 



Une telle localisation doit influer sur la valeur du 

 coefficient d'auto-induction du circuit ; mais l'on peut 

 facilement comprendre — et les expériences faites à 

 €et effet nous l'ont confirmé — qu'une telle influence 

 est insignifiante par rapport à celles notées pour la 

 résistance. 



De tout ceci il résulte que la valeur exacte de la 

 résistance de nos spirales, pour une période donnée, 

 s'obtiendra en multipliant la valeur de la résistance 

 ■que présente à cette même période le fil tendu en. ligne 



droite par le rapport -^ que nous avons déterminé 



P 

 expérimentalement de la façon indiquée précédemment. 



Auto-induction. 



De même pour l'auto-induction l'étude théorique re- 

 relative aux courants alternatifs n'a été faite que pour 

 quelques formes spéciales de circuits plans, et l'on 

 manque de calculs se rapportant à des circuits roulés 

 en spirale pour lesquels on ne peut appliquer ni la 

 méthode de iMaxwell de la moyenne distance géomé- 

 trique \ ni les procédés de Lord Rayleigh % ni ceux 

 dérivant de la théorie des décharges oscillantes ainsi 

 qu'elle a été exposée par Stefan '. 



' Wied. Ann., 53, p. 928, 1894. 



- Phil Mag., 21, p. 381, 1886. 



-■' Wied. Ann., 41, p. 400 et 421, 1890. 



