164 SUR LA POLARISATION ROTATOIRE 



dent en traversant les quartz. Ce rayon donne naissance 

 à une série de vibrations d'intensités décroissantes sui- 

 vant le nombre de réflexions, et qui ont subi des rota- 

 tions proportionnelles à ces nombres. L'analyseur reçoit 

 ainsi un certain nombre de rayons transmis qui sortent 

 polarisés dans des azimuts différents. L'extinction totale 

 du champ n'est plus possible, on observe un minimum 

 d'intensité. Ce minimum ne correspond pas à la rota- 

 tion magnétique, il donne une rotation un peu plus 

 élevée. 



Proposons-nous de chercher l'angle des sections 

 principales de l'analyseur et du polariseur correspon- 

 dant à ce minimum , 



Lorsque le champ n'est pas excité, toutes les vibra- 

 tions partielles restent polarisées dans un même plan, 

 leurs divers trajets étant formés, soit d'épaisseurs égales 

 de quartz de rotations contraires, soit d'épaisseurs^ 

 quelconques parcourues en sens contraires dans un 

 même quartz. Si p est alors l'angle des sections prin- 

 cipales du polariseur et de l'analyseur, l'intensité de la 

 vibration transmise par celui-ci est proportionnelle à 

 cos'p. 



Excitons maintenant le champ et calculons l'inten- 

 sité et la rotation des divers rayons qui tombent sur 

 l'analyseur. 



Soient ^ l'indice de réfraction ordinaire du quartz 



pour la radiation que l'on considère ; n' = ( '^ . j 



le coefficient de réflexion, et m' =: 1 — n' le coeffi- 

 cient de transmission pour un rayon tombant normale- 

 ment sur une des faces terminales ; soit encore a la ro- 

 tation magnétique subie par une vibration qui a traversé 

 une fois l'épaisseur totale des deux quartz. 



