MAGNÉTIQUE DU QUARTZ. 165 



Nous aurons, en prenant égale à 1 l'intensité du 

 rayon incident : 



! rayon transmis directement, dont l'intensité est m^, qui 

 a tourné de a, et qui donne dans l'analyseur une inten- 

 sité m* cos^(p — a); 



i rayon réfléchi deux fois dans l'espace qui sépare les 

 quartz et qui donne n*m^ cos^ (p — a) ; 



2 rayons réfléchis deux fois dans un même quartz et don- 

 nant chacun n*m^ cos* (p — 2a) ; 



2 rayons réfléchis une fois sur la face interne de l'un des 

 quartz et une fois sur la face externe de l'autre, don- 

 nant chacun n*m^^ cos^ (p — 2a) ; 



A rayon réfléchi sur les faces externes des deux quartz, 

 donnant îi*/h" cos^ (p — 3a). 



Le coefficient n^ étant très petit (0,04 environ), 

 «ous pouvons négliger les rayons transmis après un 

 plus grand nombre de réflexions, et nous trouvons que 

 l'intensité totale de la lumière transmise par l'analyseur 

 est, en supprimant le facteur m\ commun à tous les 

 termes : 



I = (^ + n*)cos»(p-a)+2(l+m^)/i*cosHp-2a.)+H*m»cos2(p-3a) 



L'observateur donne à l'analyseur la position p, qui 

 rend I minimum. On a donc entre p et « la relation 



—7— = 0. ou 

 dp 



<l+?i*)sin2(p-a)+2n\U»i*)sin2(p-2a)+H*m^sin'2(p-3a)=0 



ou encore 



^InUl + m") sin'2a + /t*m^sin4a 

 tang2(p-a) = 



1 + /i*+ 2 n* (1 f m*) cos 2 a + n* m^cos 4 a. 



On voit que si le champ magnétique est nul, a = 

 <el tg2p = 0; la solution qui donne le minimum est 



