SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 341 



suivant que T2 = — 100% — 150°. — 250°. La première 

 de ces valeurs est déjà trop faible; toutefois elle corres- 

 pond « assez bien » aux observations. Pour obtenir 

 Z = 200 km, il faudrait prendre *C = 27,3. 



Il serait fort utile que l'ingénieuse méthode de M. Ram- 

 say fût étendue à d'autres gaz de l'atmosphère; cette étude 

 fournirait des indications importantes sur les pressions à 

 de grandes hauteurs, et permettrait de contrôler les for- 

 mules barométriques. 



Dans l'exposé de Laplace, le facteur \ -\- (y.z est intro- 

 duit par un procédé empirique; x n'est pas considéré 

 comme fonction de Z, mais comme une constante éga- 



lée à -^^ — -. La formule est basée sur l'hypothèse d'un 



équilibre statique de l'atmosphère; or, l'équation d'équi- 

 libre 



df _ K(j R' dz 



exige que pour z = a on ait, quel que soit x, une pression 

 constante. Laplace suppose expressément que « les inté- 

 grales ne s'étendent qu'à un intervalle peu considérable 

 relativement à la hauteur entière de l'atmosphère » ; cette 

 réserve faite, il considère un volume d'air invariable à 

 zéro de température, et il admet que chaque degré d'accrois- 

 sèment dans sa température accroît éfjalement sa force élas- 

 tique ou sa pression. Mais si la masse de l'atmosphère est 

 invariable (à très peu près), en est-il de même de son 

 volume? Puis la théorie qui convient au régime des gaz 

 parfaits en vases clos.^ a-t-on le droit de l'appliquer sans 

 autre à l'atmosphère entière? Si oui, la hauteur baromé- 

 trique varierait systématiquement dans le même sens que 

 les températures locales, ce qui est contraire aux observa- 

 tions météorologiques. 



En résumé, la formule (I) donnera des valeurs suffisam- 

 ment exactes, à la condition que hi et lu représentent des 

 moyennes de pressions normales pour les deux lieux con- 

 sidérés. Certains indices donnent à penser que dans la 



