GÉOMÉTBIQUE DE l'ÉTHER. 381 



APPENDICE 



Pour obtenir tous les phénomènes de la statique (indé- 

 pendants de la matière), il faut combiner toutes les gran- 

 deurs du champ géométrique de l'éther avec les grandeurs 

 correspondantes de l'espace. Si l'on représente graphique- 

 ment l'éther par un plan, on doit admettre que l'éther 

 contient trois sortes de grandeurs, puisqu'un plan contient 

 des aires, des longueurs et des angles plans. Nous avons 

 dit que toute grandeur superlicielle F dans l'éther est une 

 force (exprimable en grammes). Un élément de force r/F 

 allié à un élément de surface ciS est une pression super- 



r/F 

 ficielleP= -— ; un élément de force dF allié k un angle 



solide dS est une pression angulaire (ou masse statique) 



De même toute grandeur linéaire /dans l'éther sera une 



racine de force (/'= V^f), c'est-à-dire une force électromo- 

 trice (ou une différence de potentiel) exprimable en racine 

 de grammes, c'est-à-dire en wlts. Un élément linéaire de 

 force df, ayant une seule dimension, pourra être allié dans 

 l'espace soit à un élément de longueur dl, soit à un élé- 

 ment d'angle dièdre de. Si un élément de force linéaire df 

 est allié à un élément de longueur <ll, il en résultera une 



pression linéaire ou mieux tension linéaire p = ~, repré- 

 sentée par un vecteur tangent à l'élément dl. Si un élé- 

 ment de force linéaire f^/'est allié à un angle dièdre d^, il 



// /" 



en résultera une tension angulaire (h ^ -^^ = -^. /étant 



do aTt 



la force électromotrice correspondant à l'angle dièdre 

 total 2:r; on représentera la pression angulaire ôi par un 

 vecteur porté par l'arête du dièdre Stt^ 



L'équation cô = -- — est analogue à l'équation M 

 2n 



