458 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 



OÙ K est le poids de l'unité de volume. En général P^ 

 pression atmosphérique peut être considéré comme nul 

 et P„ a une valeur qui dépend de l'hypothèse sur la 

 réaction du noyau sphérique sur la surface intérieure 

 de la couche. La valeur de F, fait voir que si P„ diffère 

 notablement de Ks, c'est-à-dire que si la pression sur 

 la surface intérieure est notablement plus faible que le 

 poids de la couche elle-même, la pression latérale prend 



une très grande valeur k cause du facteur -^ ce qui 



s'explique, puisque la couche doit supporter une partie 

 du poids comme le fait une voûte. 



En traitant le même [)robIème pour le cas d'une 

 sphère solide pleine, on trouve pour P et F des ex- 

 pressions qui, supposant pour simplifier a = 2^, 

 donnent 



Po = — 0,8. Ks Fi = — 0,1 . Kn 



d'où pour une valeur de s de 1 kil. 



Po = 2000 atmosphères Fi = 150 mille atmosphères. 



Rappelons que le physicien américain Dawson a 

 réussi, en soumettant le marbre à des pressions s'éle- 

 vant jusqu'à plus de 1 5 mille atmosphères à lui donner 

 une sorte de ductibilité constatée par la déformation 

 de cylindres. D'autre part ce qui distingue un solide 

 d'un liquide dans ses propriétés élastiques, c'est l'exis- 

 tence des pressions tangentielles tendant à faire glisser 

 un élément plan sur l'élément plan parallèle voisin. Il 

 est donc vraisemblable que lorsqu'un solide acquiert 

 par le fait d'une pression considérable des propriétés de 

 ductilité analogues à celles d'un liquide, ce sont les forces 

 tangentielles dont l'effort est le premier à donner lieu 



