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effet, pour les substances isotropes à la proportionalité 

 de l'aimantation au champ et pour les cristaux à la loi 

 de l'ellipsoïde. Les corps fortement magnétiques ou 

 ferro-magnétiques, au contraire, obéissent à des lois 

 plus complexes et les propriétés des deux cristaux fer- 

 romagnétiques que nous trouvons dans la nature, la 

 magnétite cristallisée dans le système cubique et la 

 pyrrhotine d'apparence hexagonale étaient encore abso- 

 lument inconnues il y a quelques années. 



Rappelant des mesures qu'il a faites il y a une di- 

 zaine d'années, M. Weiss montre, en répétant devant 

 la Société des expériences sur l'orientation de divers 

 disques de magnétite dans le champ d'un aimant per- 

 manent, que la théorie de l'ellipsoïde est insuffisante 

 pour les corps fortement magnétiques. Cet ellipsoïde, 

 qui pour la magnétite cubique deviendrait une sphère, 

 doit être remplacé par une surface plus compliquée, 

 une sorte de cube à faces creuses et à arêtes arrondies. 



L?i pyrrhotine, ou pyrite magnétique, possède une 

 originalité de propriétés encore plus grande que la ma- 

 gnétite. Elle est absolument réfractaire à toute aiman- 

 tation perpendiculaire au plan de base du prisme hexa.- 

 gonal. L'aimantation sera donc toujours contenue dans 

 ce plan que l'on pourra appeler k bon droit « plan ma- 

 gnétique » de la substance. 



La propriété du plan magnétique est rendue visible 

 pour tout l'auditoire au moyen d'un appareil dans 

 lequel une petite sphère de pyrrhotine peut être ap- 

 prochée du pôle d'un aimant, son plan magnétique étant 

 perpendiculaire ou parallèle aux lignes de force du 

 champ. Dans le premier cas il ne se manifeste aucune 

 attraction même au contact, dans le second l'aimant 

 attire la sphère à quatre centimètres de distance. 



