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grandeur géométrique à deux dimensions que l'on pour- 

 rait représenter par un plan F. 



Tandis que le temps se manifeste dans l'espace sous la 

 forme de lignes on voit que la force ne peut se manifester 

 dans l'espace que sur des surfaces, et il en résulte une 

 pression qui sert à mesurer le phénomène. En efïet, la 

 pression est exprimée en kilogrammes par mètre carré 

 (et non par mètre ou par mètre cube). 



Enfin en combinant les trois grandeurs géométriques 

 fondamentales on obtiendrait une dynamique purement 

 géométrique ^ 



M. L. DE LA Rive. — Sur l'elhpsoïde d'élasticité. 



Dans le cas où les forces élastiques principales ne sont 

 pas toutes de môme signe, la surface tangentielle est un 

 hyperboloïde . La force élastique tangentielle s'obtient 

 dans une section principale en menant une tangente à 



l'hyperbole dont les axes sont |Aa et \^c et en projetant 

 le rayon vecteur correspondant de l'ellipse dont les axes 

 sont a et c. Le calcul de l'angle de la tangente et du rayon 

 . vecteur et de la longueur de celui-ci donne une expression 

 simple en fonction de tg ^, œ étant l'angle avec l'axe 



des r, dont la dérivée égalée à donne Ig 9 = — ; il en 



résulte que la tangente est à 45° et que la projection est 



égale à — ^ — . Il esta noter que cette projection est plus 



grande que la force tangentielle obtenue par la direction 

 de l'asymptote laquelle est égale à yac. 



^ Pour les développements, voir « Hypothèse sur la construc- 

 tion géométrique de l'éther ». Arch. des Se. phys. et nat. Octo- 

 bre 1903. 



