10 LA STRUCTURE DES GRANDS CRISTAUX LIQUIDES 



sente des contours nettement visibles, car la différence des 

 indices de réfraction du cristal et de la solution qui l'entoure, 

 est considérable. 



On n'obtient de tels cristaux liquides demi-isotropes parfai- 

 tement homogènes que dans des conditions suffisamment favo- 

 rables : en maintenant le tube capillaire constamment en rota- 

 tion, on fait alternativement se dissoudre, puis se reformer en 

 croissant un grand cristal qui prend naissance par la réunion 

 de petits individus ; par des chocs contre les parois du tube, on 

 amène toutes les molécules à devenir parallèles '. Si l'on ne 

 pratique pas cette précaution, des perturbations moléculaires 

 causées par la jonction de deux cristaux produisent des compli- 

 cations optiques correspondantes. MM. G. Friedel et F. Grand- 

 jean qui ne pouvaient se servir du nouveau microscope, n'ont 

 jamais pu observei- des cristaux liquides parfaits et furent ame- 

 nés à dire que leur extinction complète était impossible. 



Les perturbations moléculaires qui ne disparaissent pas et 

 présentent au contraire un état d'équilibre stable sont les 

 raâcles (voir 1. c. p. 232) et les perturbations coniques. Le pre- 

 mier cas se produit lorsque deux cristaux se joignent ensemble 

 à angle droit (tig. 4). La force moléculaire directrice manque, 

 les molécules sont en équilibre, quoique, — comme le dich- 

 roïsme en lumière polarisée le montre immédiatement, — elles 

 ne soient pas dirigées parallèlement. 



De tels niâcles peuvent aussi prendre naissance sans qu'il y 

 ait jonction de deux individus ; ainsi, un cristal ordinairement 

 homogène qui devient plus mince en se dissolvant, subit l'action 

 de la tension superficielle qui tend à le rapprocher le plus pos- 

 sible de la forme de la sphère. L'une des deux extrémités du 

 cristal s'incline subitement et se place perpendiculairement au 

 tronc principal (fig. 5). Souvent elle tourne encore de 90 et se 

 joint de nouveau au tronc principal ; la longueur du cristal est 

 raccourcie; la forme obtenue se rapproche encore plus de celle 

 de la sphère. 



Les perturbations coniques de la structure peuvent être aper- 

 çues sous la forme d'un cône double qui paraît suspendu (fig. 6) 



' Voir G. Lehinann, Die iieue Welt der flussigen Kristalle, p. 183. 



