18 LA STRUCTURE DES GRANDS CRISTAUX LIQUIDES 



de l'axe selon le sens de la rotation (fig. 21). Si le til est plu- 

 sieurs fois tordu (tig. 22), on voit les nombreuses couches cor- 

 respondant aux diverses branches (fig. 23, 24 et 25). Dans le 

 tube capillaire en permanente rotation, on peut obtenir des 

 colonnes de liquide cristallin d'une longueur de plusieurs milli- 

 mètres, apparemment rangées en couches, et qui ne sont qu'un 

 seul individu cristallin (fig. 26) ; mais ordinairement ces colonnes 

 sont des combinaisons de plusieurs individus, qui se joignent 

 ensemble par les faces où se trouvent les extrémités de l'axe 

 de symétrie tordu ou par les côtés opposés à cet axe (fig. 27 ^ ; 

 quelquefois les couches paraissent être cylindriques (tig. 29) 

 et concentriques en coupe transversale (fig. 28). Le nombre de 

 ces couches apparentes, dans de telles gouttes de cristaux 

 lamelles, peut devenir si grand et leur épaisseur être si petite, 

 que les couches ne sont plus visibles même avec un grossisse- 

 ment de mille fois ^; même dans ce cas, la goutte entière peut 

 être formée d'un seul individu. 



Lorsqu'on chauffe, il se forme dans l'intérieur des gouttes 

 lamellées des gouttelettes isotropes, la structure moléculaire 

 n'en' est pas troublée; cela nous montre que la faible tension 

 superticielle est insuftisante pour changer l'arrangement des 

 molécules. Mais s'il se forme une bulle de gaz ou de vapeur, les 

 couches s'orientent perpendiculairement à la surface des bulles, 

 parce que dans ce cas la tension superticielle est plus grande. 

 Ce fait nous apprend aussi que dans les corps liquides, l'orien- 

 tation des molécules vers une position d'équilibre est possible, 

 sans coopération de la tension superticielle, et même qu'il existe 

 un équilibre stable qui se rétablit automatiquement api'ès 

 chaque perturbation. 



Si l'on essaie d'expliquer ce phénomène sur la base de l'hy- 

 pothèse la plus simple, qui est l'acceptation de la matière con- 

 tinue, l'on rencontre de singulières difticultés. Si la liqueur 

 anisotrope était homogène, on pourrait la supposer divisée en 

 éléments de volume qu'il serait possible de déformer (par 

 exemple d'étirer "en longues bandes), lorsqu'on produit l'exacte 

 structure des gouttes de cristal ou des perturbations biconiques ; 

 le cas se produirait de même pour la torsion d'une plaque tiot- 



' Voir 0. Lehmann, Flussige Kristalle, 1904, ïafelu 31-34. 



