24 SUR LES ÉQUATIONS DE L'ÉLECTRODYNAmQUE 



Rappelons ici que l'iuduction magnétique et la force magné- 

 tique ne diffèrent que dans l'intérieur des masses magnétiques 

 elles-mêmes et que dans les considérations dont il s'agit ici on 

 pourrait les considérer comme identiques. Elles sont reliées 

 dans le cas de l'intérieur d'un aimant par la relation : 



a = fjia . . . etc. 



Maxwell conserve la généralité de ses équations eu conservant 

 le facteur ;a, la perméabilité, qui devient égal à l'unité dans le 

 cas d'un corps non magnétique. 



Forme définitive de la force éledromotrice. Venons- en à 

 l'expression de la force électromotrice qui résulte de ce qui 

 précède [§ 598]. Pour cela reprenant pour p sa valeur, 



p = I Fdz + Gdy + Rdz 



et pour celle de la force électromotrice d'induction, 



dp 



on a 



ou 



-Y' 



dt 



dp r 



dt ^ I ^^^ + ^'^^ + ^^^^ 

 dt dt dt 



et, comme il ne s'agit que du cas d'un conducteur au repos, et 

 de l'intégrale prise le long d'un contour fermé, c'est la forme 

 définitive de la force. 



Ou peut remarquer, puisqu'il ue s'agit d'après la conception 

 géométrique du vecteur que de l'action du circuit primaire, que 

 2) n'est exprimé que par le terme Mi^y.^ et que cette quantité 

 serait nulle si t/^ était constant ce que la définition géométrique 

 semble inipiiquer en disant que i,, le primaire, est constant. 

 Mais il faut l'entendre semble-t-il, en disant que le primaire 

 est fixe et qu'à un instant donné, son intensité à une valeur 

 donnée dont dépendent F, G, H. De cette expression, Maxwell 

 donne l'explication suivante [p. 274] : « Ce vecteur est la force 

 électromotrice ad point oii se trouve l'élément ds. Sa direction 

 et sa giandeur dépendent de la position de ds et de la variation 

 du champ magnétique, mais non de la direction de ds. Nous 

 pouvons donc ne plus tenir compte du fait que ds fait partie 



