TELLES QUE MAXWELL LES A ÉTABLIES 25 



d'uu circuit et nous pouvons le considérer simplement comme 

 une partie d'un corps soumis à une force électromotrice, telle 

 qu'elle a été déjà détinie au § 68 ». 



On voit que la self-induction doit être introduite comme une 

 variation du champ magnétique dans les valeurs P, Q, R. 



Les équations de Maxwell. On a donc établi les relations : 



dH dG ^ (lY 



a = fia = -7— ^— ... et r = — — ^ . . . etc . 



a y dz dt 



les premières différentiées par rapport à t donnent 



da _ dR dQ 

 dt dz dy ' ' ' 



qui sont la seconde équation de Maxwell. 



La première s'obtient comme suit et je cite ici un passage 

 important du texte : « On a établi aux §§ 482, 485 ce fait, 

 qu'un circuit électrique produit dans l'espace environnant pré- 

 cisément les mêmes efifets qu'en feuillet magnétique limité 

 par ce circuit. Nous savons que dans le cas d'un feuillet il 

 existe un potentiel qui a une valeur déterminée pour tous 

 les points extérieurs au feuillet, mais dont les valeurs en deux 

 points situés de part et d'autre du feuillet difterent d'une 

 quantité finie. Si le champ magnétique au voisinage d'un cou- 

 rant ressemble à celui d'un feuillet, en premier lieu le poten- 

 tiel magnétique obtenu par intégration de la force le long 

 d'une courbe fermée est nul pourvu que le contour n'entoure 

 pas le courant, ce qui est le cas pour le feuillet. En second 

 lieu, si le courant traverse une fois et une seule la courbe 

 fermée dans le sens positif, l'intégrale prise le long de la 

 courbe a une valeur déterminée que l'on peut prendre pour 

 mesure électromagnétique du courant et qui est 4-?. » 



D'après cette identité acceptée entre les propriétés du feuil- 

 let et celle du courant. Maxwell établit sa première équation. 

 On a pour l'intégrale de contour 



I adx + ^dy + I ydz = 



le second membre étant l'intégrale de surface limitée par le 

 contour. En appliquant cette relation à une courbe fermée 



