26 SUR LES ÉQUATIONS DE l'ÉLECTRODYNAMIQUE, ETC. 



très petite dont la surface est l'élément dydz, et en désignant 



par u, V, w les composantes du courant i, la relation entre 



la valeur de l'intégrale et 4;rz donne 



dy dB 



éTTM = ^ , . . . etc. 



dz dy 



parce que uxdydz est la valeur correspondant à i. C'est la 

 première équation de Maxwell qu'il transforme en l'appli- 

 quant au vrai courant formé par la somme du courant de 

 conduction A et du courant de déplacement. Ce dernier est dû 

 à la variation des quantités précédemment définies /, g, h 

 qui s'expriment par les composantes de la force électromo- 

 trice P, Q, R multipliées respectivement par K/47r. Comme 

 d'autre part le courant de conduction est donné par PC, où 

 C est la conductibilité, on a finalement en remplaçant u 

 par PC + Kd^!dti4.- 



^_^^=CP+^K^ etc. 

 dz dy éji dt 



Ce sont les équations qui, dans le cas d'un milieu non 

 conducteur, deviennent celles de la propagation de la per- 

 turbation électromagnétique 



^, d-y , «_ 



Kju j~^ + p-F = ... etc . 



En résumé la seconde équation résulte de ce que l'on iden- 

 tifie le vecteur J avec l'induction magnétique et la première 

 de ce que l'on identifie les propriétés d'un courant fermé avec 

 celles d'un feuillet et qu'on applique la relation que cette 

 propriété implique à une aire infiniment petite de l'intégrale 

 de surface. La substitution du courant vrai au courant de 

 conduction pour lequel seul la propriété du feuillet est éta- 

 blie semble une hypothèse qui aurait besoin de vérification 

 expérimentale. 



