152 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 



Kamerling--Onnes et Perrier dans le laboratoire de Leyde, dans 

 l'intention de vérifier la loi pour des températui^es très basses. 



Ils reconnurent d'abord pour 0, puis également pour d'autres 

 corps (DjgOj ; FeSO^), que la susceptibilité ^ augmente sans excep- 

 tion, pour de basses températures, plus lentement qu'inversement 

 à T. Pour un petit intervalle de température, il fut possible de 



mesurer l'augmentation, par exemple au moyen de la puissance 



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T . Tout récemment les expériences dont M. Perrier va rendre 



compte ici même ont donné pour y un maximum puis un retour 



vers des valeurs plus petites lorsque la tempéi'ature diminue. En 



dehors de cette relation entre y et T, il est important de constater 



que, dans le laboratoire de Leyde, on a cherché la non-propor- 



tionalité éventuelle entre la force magnétisante du champ H, et le 



moment magnétique M. Il n'y avait aucune raison pour douter de 



la proportionalité entre M et H. 



La contradiction entre les expériences dont il vient d'être fait 

 mention et la théorie de Langevin est encore plus frappante si l'on 

 pense que la loi de Gurie-Langevin n'a pas été établie par son 

 auteur en appliquant seulement les principes de la mécanique 

 statique, mais qu'elle fut déduite également des considérations 

 purement thermodynamiques. 



En appliquant ces considérations, l'on peut se demander ce que 

 l'on pourrait encore modifier dans le cadre de la théorie pour la 

 faire concorder avec les expériences. On trouve un moyen si l'on 

 admet que l'énergie calorifique V des corps n'est pas indépendante 

 de la force extérieure du champ et que 3U/3H doit avoir une valeur 

 négative. Les observations sur la relation entre )( et T donnent 

 un moyen de calculer la valeur de 9U/9H. Cette dernière se trouve 

 être si petite que même dans des champs très forts, la variation de 

 l'énergie qui s'y rapporte est très petite en comparaison de la cha- 

 leur spécifique. Cependant, la présence d'une valeur finie de 3U/9H 

 est très remarquable et ne peut être mise en parallèle, dans la 

 théorie statique, qu'avec la relation qui existe pour une oscillation 

 entre son énergie calorifique et le nombre de ses oscillations, 

 comme le veut la théorie de Planck sur l'hypothèse des quanta 

 élémentaires. 



On est conduit par là à appliquer cette hypothèse à notre cas. 

 Si pour l'état correspondant d'une substance, il se trouve un quan- 

 tum indivisible d'énergie s, on sait que la répartition de l'énergie 

 est considérée comme ayant lieu de la manière suivante : ce n'est 

 pas chaque molécule qui possède une énergie finie qui varie d'une 

 façon continue d'une molécule à l'autre, mais, parmi N molécules, 



il s'en trouve N(l — e )' qui possèdent l'énergie O; il s'en 



' K est la constante universelle de la loi de probabilité de Boltzmann ; 

 elle a la valeur 1.35 X 10""^^ erg/degré. 



