288 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS DANS l'eSPACE 



10. Cas d'un courant galvanique circulaire '. 

 Considérons maintenant le cas d'un courant circulaire. Pre- 

 nons l'axe du courant comme 

 axe des z et son plan comme 

 plan des xy. Supposons que le 

 courant ait le sens des tp crois- 

 , sauts (voir tig. 8) et qu'il équivaut 

 à i ampères. 



Ici le potentiel magnétique dû 

 au courant est fonction de R et 

 de z seuls. Appelons Hj^ la com- 

 posante de la force magnétique qui est normale à l'axe des z; 

 on a, avec les notations précédentes : 



Fis-. 8 



Donc 



3V 



+ Hv^ 



^m-m-\/$ 



+ 



R- 



W 



Hr = 



dY 



d4> 



3: 



^ = RH, 



Z' 



ce que nous ferons eu appli- 



d V 



Comme -^;- = H, les équations définissant la fonction 4> pren- 

 ez 



nent la forme 



Il faut donc calculer H^ et H 

 quant la loi d'Ampère. 



On peut d'abord 

 calculer H^ et H^, 

 pour y = ; h cause 

 de la symétrie on 

 n'aura ensuite qu'à 

 substituer R hx dans 

 les résultats, pour ob- 

 tenir Hr et Hz en gé- 

 néral. 



Soit une masse ma- ^ 

 gnétique nord égale 

 à l'unité, placée au 



Fier. 9 



point {x,o,z) et soit dl un élément du courant, avec coordon- 



' Nous avons préféré donner ici une déduction de la formule pour la 

 fonction *, malgré que cette déduction ne soit pas nouvelle. 



