sous l'action du magnétisme terrestre 297 



encore à l'origine uu aimant élémentaire de moment M, avec 

 son axe coïncidant avec l'axe des Z, son pôle sud vers les z 

 positifs. 



D'après les propriétés de la fonction 4> démontrées au § 4, elle 

 aura donc pour ce système la forme suivante : 



$ = M^ + /R (5- y^^ /"'«.)+ • • • +1 V A-- /■<«^) + • • ■ 



%n 



+ .^ \ 







où 



4ArR 



A,. /■(«.) j 



(R + A.)^' ^(z- B.)2 



Il est même facile de passer à des courants non linéaires, en 

 augmentant leur nombre vers l'infini, ce qui conduira à une 

 intégration. Nous ne nous en occuperons cependant pas. 



L'espace dont les ti-ajectoires correspondantes aux mêmes 

 valeurs de la constante C (voir § 8) ne peuvent pas sortir, était 

 construit à l'aide des courbes suivantes: 



Ho^o R 

 qui peut s'écrire 



+ C - HcgoArR = 



Dans le cas actuel, cette équation prend la forme 



M ^ + |/R 'l \^^ /â:" Ak,)J + C - H,e„^R -0 (IX) 



En divisant par VR cette équation prend la forme suivante 



F + G, + G, + . . . + G, + . . . + Gn + H = 

 oli 



■D 2 



F = M ^ 



G, = \ /Â7/I«v) (X) 



H 



5 

 C 



/R 



— Ho^o^' 1' U 



Nous allons indiquer un 'procédé graphique exirêmeineui sim- 

 ple pour construire successivement ces courbes. 

 A cet effet, on se servira des méthodes connues d'addition 



