492 SUR LES SPECTRES DE BANDES 



rapide de rotation autour de leur axe. Il s'était rendu compte, 

 en particulier, que pour des solides de révolution quelconques 

 ou peut trouver une distribution superficielle d'électricité qui 

 les rend équivalents à des systèmes de deux pôles magnétiques 

 situés sur l'axe. Lorsque les deux pôles magnétiques se rappro- 

 chent de la surface, la densité électrique augmente indéfiniment 

 dans leur voisinage, et les surfaces portant l'électricité devien- 

 nent pratiquement équivalentes à des charges ponctuelles. Ces 

 solides sont alternativement positifs et négatifs et doués de 

 rotation de sens contraire. Ils sont fixés les uns aux autres, en 

 chaîne linéaire, par leur attraction électrostatique. Il avait 

 pensé que les bâtonnets non magnétiques, exigés eux aussi 

 par la théorie des spectres en série, pourraient être des corps 

 électrisés de même espèce mais dépourvus de rotation, puis, 

 faisant un pas de plus, que l'électron vibrant et le pôle élec- 

 trique libre à l'extrémité de la file des bâtonnets sont une seule 

 et même chose. 



Supposons que, supprimant les bâtonnets non magnétiques, 

 on considère une file de bâtonnets magnétiques. On peut 

 admettre que, lorsqu'elle est soumise à une tension aS elle 

 possède la propriété de prendre des mouvements vibratoires 

 analogues à ceux d'une corde ou plutôt d'une chaîne. 



Il règne le long de cette corde un champ magnétique H dirigé 

 dans le sens de la longueur, et elle porte des charges électriques 

 équidistantes. Supposons que ces charges exécutent des vibra- 

 tions circulaires autour de l'axe sous l'influence combinée de la 

 tension a? et du champ H. (Les notes de Ritz sont muettes sur 

 la raison pour laquelle l'action du champ sur les charges posi- 

 tives et négatives voisines ne se neutralisent pas. On peut peut- 

 être invoquer à cet effet une différence de configuration des 

 charges positives et négatives, que l'on est disposé à admettre 

 par ailleurs. Les unes, occupant un espace plus étendu, seraient, 

 par exemple, partiellement en dehors du champ). 



L'état vibratoire est alors décrit par 



' ^ 



. . mnx . 

 1/ = A sin sin vi, 



/ . . mnx 



f 2 = A sin cos vt, 



a 



