SUR LES SPECTRES DE BANDES 493 



OÙ a est la distance entre deux nœuds consécutifs pour la vibra- 

 tion fondamentale et v : 2 t: la fréquence. Les équations du 

 mouvement d'un élément de corde dx, de masse u-dx, et de 

 charge edx contiendront le terme d'inertie et les forces prove- 

 nant du champ magnétique et de la tension de la corde : 



d-z _3« ,ï>-« 



d'où en substituant (1), deux fois la même équation : 



(3) juv- + evR a- = 0, 



a 



dans laquelle H peut aussi être remplacé par — H, donc 



W V = ± -- ± — - \/ 1 ^ 5ïfT-Va-. 



2fx 2iui y e-nra- 



Les solutions correspondant aux deux signes 4- et aux deux 

 signes — sont seules acceptables. En posant 



e-Tl-a- 



nombre qui est petit quand la tension de la corde a un rôle 

 subordonné par rapport au champ, on a 



-?( 



eH /. . vrk- m^k 



4H 



'+^--16- + 



Pour m = 0, on retrouve la fréquence d'une charge décrivant 



un cercle dans le champ H. Si l'on s'arrête au deuxième terme, 



-H 

 on a la loi de Deslandres avec vo = "^-^ pour la tête de la bande. 



[^ 

 Si l'on conserve le troisième terme, v croît moins vite, comme 



le veut l'expérience dans certaines bandes à raies nombreuses. 

 Ritz est amené ici à choisir entre une file rectiligne et un 

 anneau fermé. Il donne la préférence à ce dernier dans les 

 termes suivants : « S'il y a deux extrémités, les lignes devraient 

 être d'abord simples (m = 1.2,...), puis à ?» grand corres- 

 pondront des vibrations diverses selon que l'on se trouve aux 

 extrémités ou au milieu. Donc anneau circulaire ». 



