THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 215 
suivant la courbe AMP, il accomplit un travail 
Di 
fr — aire aAMBb 
To 
qui peut être l’exact équivalent de la chaleur dépensée. 
Mais pour que la production de travail soit continue, il 
faut que le corps revienne à son état initial; et pour 
cela, il faut le comprimer du volume v,, au volume ,, 
suivant la courbe BNA, en dépensant un travail 
To 
fr — aire AAN Bb 
Di 
et par suite en dégageant une certaine quantité de cha- 
leur. Au bout de la période on n’aura obtenu en défini- 
tive que la différence entre le travail obtenu d’abord 
et le travail dépensé ensuite, différence égale à laire 
AMBNA. 
Pour que cette différence soit positive, c’est-à-dire 
représente un travail obtenu, il faut que, pour chaque 
valeur de v, comprise entre v, et v,, l’ordonnée p de la 
courbe ANB, soit plus petite que celle de la courbe AMB. 
Or, pour une même valeur de v, p est d'autant plus 
grand que la température est plus élevée. Ainsi done, 
pour une même valeur de son volume, le corps doit 
avoir une température moins élevée lorsqu'il est com- 
primé que lorsqu'il est dilaté. 
La chaleur dégagée pendant la compression ne reste 
pas dans le corps, puisque celui-ci revient à son état 
initial; mais elle doit être reçue par un réservoir ou 
