THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 917 
en travail, parcourt un cycle que j’appellerai le cycle de 
Carnot, et qui se compose des opérations suivantes : 

Fig. 2, 
IP A 
ke 
! ve 
A 
= 
| | ns ge 
| DK | 
| C 
| 
Lis Labiruel 
HU 0 TE ON NON TNT TN 
4° Dilatation AB à la température constante £, ; 
9e Dilatation BC sans addition ni soustraction de cha- 
leur. La température s’abaisse à £, ; 
3° Compression CD à la température constante £, ; 
4° Compression DA sans addition ni soustraction de 
chaleur, jusqu’à ce que la température redevienne {,. La 
3%e vpération doit être réglée de telle sorte que la 4* 
ramène le corps à son état initial, c’est-à-dire que la 
courbe partant de D se termine au point de départ A. 
Le cycle accompli, un travail W, égal à l’aire ABCDA, 
setrouve définitivement obtenu. Pendantles opérations 2 
et 4iln’ya, parhypothèse, ni chaleur absorbée, ni cha- 
leur dégagée. Mais, pendant la 1° opération, le corps 
qui subit les opérations et que j’appellerai le corps X, 
doit emprunter à une source de chaleur, à {,, une cer- 
taine quantité de chaleur I,, tandis que pendant la troi- 
sième opération le corps X cède à une source de cha- 
. leur, à £,, une certaine quanlité de chaleur H,. En vertu 
de la théorie de l’équivalent mécanique, on a rigou- 
reusement : Lie 
Arcuives. T. XXII — Mars 1865. 14 
