218 EXPOSÉ DU SECOND PRINCIPE DE LA 
H, —H, = W : 
W est la chaleur détruite et transformée en travail; 
H, est la chaleur transportée de la source supérieure 
à la source inférieure ; 
H, est la chaleur dépensée. 
Si l’on effectuait le cycle dans le sens ADCBA, le 
travail W — aire ABDA, au lieu d’être obtenu, 
serait dépensé et transformé en chaleur ; la chaleur H, 
serait transportée de la source inférieure à la source 
supérieure. Leur somme, c’est-à-dire IT,, serait acquise 
par celle-ci. 
3. Maintenant quelle relation existe-t-il entre la cha- 
leur transformée W, et la chaleur transportée H, ? 
Partons de ce principe que la chaleur ne peut pas 
être transportée d’un corps à un autre plus chaud, sans 
qu'un phénomène inverse ou bien une dépense de travail 
ait lieu simullanément. 
Supposons que, les limites de température £, et t, de- 
meurant les mêmes, le cycle de Carnot soit appliqué. 
4° À un corps X, en donnant lieu à la transformation 
de la chaleur W et au transport de la chaleur'fl, ; 
9° À un autre corps Y, en donnant lieu à la trans- 
formation de la chaleur W', et au transport de la cha- 
leur H”,. 
Soient m et » deux nombres entiers, tels que : 
W':: mm 
Won 
‘ Pour plus de simplicité nous supprimons partout le symbole 
de l’équivalent mécanique en supposant les quantités de chaleur 
exprimées en kilogrammètres. Cela revient à représenter par 
424 la chaleur spécifique de l’eau à son maximun de densité. 
