THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 9293 
rapport entre la chaleur transformée en travail et la 
chaleur dépensée ou transportée. La première est un 
infiniment petit du second ordre représenté par l'aire 
dp 
de 70 dn : 
.] dt x v 
AA,D,DA = rectangle Dx8y = Dx X Dy — 
la seconde est un infiniment petit du premier ordre: 

DE 
NE Ÿ. 
On a donc : 
(57) dt. do Le 
Ne 3 — pdt ou : shit (4) 
Æ ë ne ik 
PE à dv IT 
do ) dy 
Dans le cas d’un gaz permanent le travail intérieur 
est nul, et comme H se rapporte à des variations de vo- 
lume qui ont lieu à température constante, nous avons : 
dH REA SERA GE 
—— | do = travail extérieur = pdv, c'est-à-direL — }=—?. 
dv dv 
Les lois de Mariotte et de Gay-Lussac donnent : 
R (a + 
Ÿ , 
D = 
a étant l'inverse du coefficient de dilatation, c’est-à-dire 
973, et R une constante ; donc : 
dH _Ria+t) dp 
se ——— 
. 
dv © (A 
— 
e|7 
et en substituant ces valeurs dans l’équation (4) on 
trouve : 

at (à) 
