9294 EXPOSÉ DU SECOND PRINCIPE DE LA 
Telleestla valeur de la fonction de Carnot. Alors l’équa- 
tion (3) devient simplement : 
HE KR ot) (3a) 
Le facteur K introduit par l'intégration est une quan- 
tité dont nous pouvons dire qu'elle est indépendante de 
t, mais rien de plus. 
Pour tirer parti de la valeur de a, on est réduit à 
faire des bypothèses sur K. M. Zeuner ‘ considère K 
comme une constante propre à chaque corps. Alors en 
revenant au cycle de Carnot d'amplitude foie, nous- 
trouvons les relations très-simples. 
Hans Wu With 
ee — 
H, nn. Se 2) D CE 


D. Nous . continuer d'étudier la question du trans- 
port de chaleur dans un cycle en suivant les recherches 
de M. Macquorn Rankine, et nous commencerons par in- 
diquer le point de départ de ce physicien. 
Si un corps quelconque, auquel on applique de la cha- 
leur, est libre de se dilater, la chaleur qui lui est appli- 
quée, et qu’on nomme la chaleur totale, se compose de 
deux parties : 4° Ja chaleur latente, qui est détruite en 
donnant lieu à une somme équivalente de travaux inté- 
rieurs et extérieurs ; 2° la chaleur actuelle où thermomé- 
trique, dont l'effet est d'élever la température du corps 
et qui persiste comme chaleur *. 
‘ Voyez le chap. I de son ouvrage intitulé : Grundzüge der 
mechanischen Wærmeiheorie. Cette hypothèse n’est pas énoncée 
explicitement. 
? Quand il est question de la chaleur contenue dans un corps, 
il ne peut être question que de chaleur actuelle. 
