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THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 995 
La chaleur actuelle totale contenue dans un corps à Ja 
température { est la somme des quantités de chaleur 
actuelle qu’il faudrait appliquer à ce même corps, sup- 
posé entièrement dépourvu de chaleur, pour l’amener à 
avoir la température {°. 
Maintenant qu'est-ce que la température? C’est la ma- 
nifestation de la tendance qu'ont les corps à se céder 
mutuellement de la chaleur soit par rayonnement, soit 
par conductibilité. La tendance de la chaleur à passer 
d’un corps à un autre est la seule définition que nous 
puissions donner de l’inégalité de leurs températures. 
Nous dirons donc que deux corps sont à des tempé- 
ratures égales, quand aucun d'eux ne tend à céder de la 
chaleur à l’autre. Il suit de là que tous les corps entiè- 
rement dépourvus de chaleur ont la même température; 
car, s’il en était autrement, l’un d'eux tendrait à céder 
de la chaleur à l’autre, ce qui est impossible, puisque ni 
lun ni l’autre n’en contiennent. Cette température, com- 
mune à tous les corps entièrement dépourvus de chaleur, 
se nomme le zéro absolu. 
À partir de ce point, on peut concevoir une échelle de 
température, dans laquelle la grandeur absolue des de- 
grés est tout à fait arbitraire, mais dressée de telle sorte 
que, à chaque degré, corresponde un accroissement cons- 
tant dans la chaleur actuelle d’un corps donné. Soit Q 
la chaleur actuelle totale d’un corps dont Îa température 
mesurée sur cette échelle est 7, et À l'accroissement cons- 
tant de chaleur actuelle correspondant pour ce corps à 
chaque degré de cette échelle. Nous aurons en vertu de 
la définition ci-dessus : 
“ 
Q=Kkr. (7) 
