296 EXPOSÉ DU SECOND PRINCIPE DE LA 
La constante £ propre à chaque corps se nomme la 
chaleur spécifique vraie. 
Ce mode de graduation conduit nécessairement à une 
échelle de température commune à tous les corps. Soient, 
en effet, À et B deux substances homogènes ayant res- 
pectivement pour chaleurs spécifiques vraies 4, et A. 
Supposons que À kilog. de A et 1 kilog. de B, étant en 
contact et en équilibre de température, contiennent res- 
pectivement les chaleurs actuelles totales Q, et Q:. Si 
nous appelons + leur température commune, nous au- 
rODS : 

PET ERP (8) 
Ajoutons ensuite à À et à B supposés disjoints, respec- 
wvement n kilog. de la substance A et x kilog. de la 
substance B, ces poids additionnels étant supposés dé- 
pourvus de toute chaleur. Soient 7’ la température 
qu’aura la substance À et Tr” celle qu’aura la subs- 
-tance B, après que l’équilibre de température se sera 
établi au sein de chacune d’elles. Nous aurons : | 
TÆ. Qa é Qb 
(n + 1)# : (n + 1) kb 
En vertu des équations (8) 7” ne peut différer de +’ 
que si £, a varié, ce qui est contraire à l'hypothèse. Donc 
T7", ce qu’il fallait démontrer. 
L’échelle de température ainsi définie, se nomme, en 
raison de son point de départ, qui est le zéro absolu, 
l'échelle des températures absolues ; on pourrait aussi, en 
raison du mode de graduation, l’appeler l'échelle des 
tempéralures vraies. Telle est la nouvelle définition de la 
