THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 297 
température à laquelle la théorie mécanique de la cha- 
leur a conduit M. Rankine.' 
Quant à la position du zéro absolu, si nous admettons, 
conformément à toute probabilité, qu’elle correspond à 
la température d’un gaz permanent entièrement dépourvu 
de force expansive, elle sera exprimée en degrés centi- 
grades par — a— — 273", puisque en vertu des lois de 
Mariotte et de Gay-Lussac, on a p—o par {= —a. 
Nous poserons donc : 
6. M. Rankine admet, en outre, l'hypothèse suivante, 
à laquelle la détermination précédente du zéro absolu de 
chaleur est évidemment conforme : 
La quantité de chaleur qui est détruite (ou, en d’au- 
tres termes, qui devient lalente) par suite de la dilata- 
lion subie par un corps quelconque, est proportionnelle à 
la chaleur actuelle totale contenue dans ce corps. 
Si l’on observe que les quantités de chaleur désignées 
par H,,H,,H,, à propos du cycle de Carnot, ne se compo- 
sent que de chaleur latente, puisqu'elles sont censées 
‘ Les recherches publiées par M. Rankine dans le tome XX des 
Transactions of the R. S. of Edinburgh, sont consacrées au déve- 
loppement d’une hypothèse moléculaire qu’il a imaginée pour ex- 
pliquer les phénomènes de chaleur. Dans un ouvrage didactique 
publié plus tard: À manual of the steam engine and other prime 
movers, 2° édition, page 306, il pose comme second principe de 
la thermodynamique la proposition suivante, qui est vraisembla- 
blement l’équivalent ou la conséquence de cette hypothèse : If the 
total actual heat of a homogeneous and uniformly hot substance be 
conceived to be divided into any number of equal parts, the effects 
of those parts in causing work to be performed are equal. Puis dans 
l'énoncé analytique de cette proposition, il donne à entendre évi- 
