298 EXPOSÉ DU SECOND PRINCIPE DE LA 
communiquées à un corps pendant que sa température 
ne varie pas, et si l’on tient compte des relations 
Q—k7, a+i=7r 
on reconnaîtra sans peine que l’hypothèse que M. Zeuner 
a faite en supposant constant le facteur K, qui figure dans 
les équations (3) et (3 a), est au fond identique avec celle 
que nous venons d’énoncer. 
7. M. Rankine‘ donne aux lignes thermiques le nom 
de lignes isothermes: AT (fig. 4) quand les variations 
Fig. 4. simultanées de volume et 
\p de force expansive qu’elles 
représentent ont lieu à tem- 
pérature constante; et ce- 
lui de lignes adiabaliques 
AN quand ces variations 
ont lieu sans addition ni 
——_x  Soustraction de chaleur. 
« 
“ Chaque point du plan des 

L 
( 
. 

demment que, dU étant ïe travail accompagnant une dilatation dv 
et Q étant la chaleur actuelle de l'unité de poids d’un corps, il 
considère 
rs 
comme indépendant de Q, et par suite dU comme proportionnel 
à Q. Sila chaleur devenue latente est empruntée au dehors et 
non au corps lui-même, Q reste constant et la proportionnalité 
s'étend à un travail fini. 
Pour ces raisons, il m’a semblé qu’en vue des développements 
qui suivent, l'énoncé ci-dessus pouvait remplacer avec avantage 
celui de M. Rankine, d'autant plus que ce dernier contient des 
termes qui n'ont pas un sens parfaitement précis dans le langage 
mathématique. 
| Voyez dans les Philosophical transactions of the R. S. of Lon- 
don, 1854, le mémoire intitulé : On the geometrical representation 
of the expansive action of heat, etc. 
