239 EXPOSÉ DU SECOND PRINCIPE DE LA 
tions (11) et (12), nous retrouverons précisément les 
équations (6). 
Fig. 7. En vertu de ce qui a 
été dit soit au présent K, 
RPC soit au $ 3, les mêmes 
à relations auront lieu 
SEX pour un cycle de Carnot 
NÈ À AbcD, dans lequel les 
ds températures r, — a + {, 
M  etr,—a+ 1, restant les 
DOTE br VU rm" M) memes Îles variations ie 
volume à température constante seraient infiniment pe- 
tites, c’est-à-dire qui serait compris entre des lignes 
adiabatiques AM et bn infiniment voisines. 
8. Par un point A représentant l’état d’un corps, tra- 
çons la courbe adiabatique AM ; traçons aussi la ligne 
adiabatique infiniment voisine NN. Soit sur cette der- 
nière un point b, tel que Ab, fasse avec AM et EN des 
angles finis. La chaleur totale à appliquer pour le pas- 
sage de l’état A à l’état infiniment voisin 6, a pour valeur : 
dH — aire MAb,N. 
Fig. 8 Traçons par À 
la courbe isother- 
i NN me TT. Elle coupe 
SRE NN en b. Les aires 
LE JUSTE MAB,N et MAN 
\\E sont desinfiniment 
L'OR  : petits du premier 
K ordre et ne diffé- 
sets rent que d’un infi- 
BE 2dRt + . niment petit du 
deuxième ordre 
