THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. a 
bAb,. Par conséquent, on pourra écrire: 
dH = aire MAN. 
Il en serait de même si le corps passait de l’état b, à 
Pétat A. Seulement dH représenterait de la chaleur aban- 
donnée par le corps. En résumé, la chaleur totale appli- 
quée au corps dans son passage de À à b, ou cédée par 
lui dans son passage de D, à À, est la même que si la 
variation d'état était représentée par la ligne brisée 
Abb.. 
Cela étant, soient À et B deux états quelconques d’un 
corps et AB la courbe quelconque représentant la loi du 
passage de lun à l’autre. Traçons les lignes adiabati- 
ques extrêmes AM et BN, et par les points intermédiaires 
a,,b,,c,,etc., de la courbe AB, traçons des lignes adia- 
batiques infiniment voisines les unes des autres: enfin 
par les points 4, 4,,b,, c,, etc., traçons les éléments de 
Fig. 9. lignes  isothermes 
Aa, ab, bic, cd, 
etc. La chaleur to- 
tate correspondant 
à la variation d’état 
AB est la même que 
celle qui correspon- 
drait à une variation 
représentée par la 
Re hgne brisée 
Aaa,bb,c....B, puisque l’aire MABN qui la représente 
est la limite vers laquelle tend la somme des aires in- 
finitésimales #a,0n, nb cp, elc., à mesure que les inter- 
valles Aa,, a,b,, ete., décroissent indéfiniment. Cette 
chaleur totale, appliquée au corps quand celui-ci passe 
ARCHIVES, T. XXII. — Mars 1865. 15 


