THÉORIE MÉCANIQUE DE LA CHALEUR. 235 
chées mm, nn, interceptant sur le diagramme les arcs 
infiniment petits «b en ACB et dc en BDA. Traçons par 
a et d les éléments ax et dÿ de courbes isothermes et 
soient 7. et ra les températures absolues correspondantes. 
Soit dH, la chaleur appliquée au corps pour larc «b du 
diagramme et dif, la chaleur cédée par lui pour Parc 
cd. D’après ce qui a été dit au commencement de ce pa- 
ragraphe, nous avons : 
aH, du Ta 
dH, ra (14) 
par conséquent : 
dH, = Ara ; di, == Ara : 
Pour d’autres paires d’arcs infinitésimaux corresnon- 
dants ‘, nous aurions de même: 
dH': — Br, d', — Br'a 
dH”, ZT: Cr”, dH”’; = Cr!’à 
et ainsi de suite. 
Appelons H, la chaleur totale appliquée au corps dans 
le cycle et correspondant à la portion ABC du diagramme, 
et H, la chaleur totale cédée par lui dans le cycle et cor- 
respondant à l’autre portion BDA, nous aurons : 
H = Z dH, = Ar, -- Br, +- Cr'à + elc. 
H:= 5 ds = Àrs + Br'à + Cr//à + etc. 
Mais si nous tenons compte de la relation Q == kr et si 
nous observons que les quantités de chaleur dH,, dH,, 
! C'est-à-dire interceplés sur le diagramme par une même 
paire de courbes adiabatiques infiniment voisines. 
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