236 EXPOSÉ DU SECOND PRINCIPE DE LA 
dH',, etc., pouvant être considérées comme appliquées 
au corps ou cédées par celui-ci à des températures cons- 
lantes ra. Ta, T'a, etC., ne se composent que de chaleur 
latente, nous verrons que l’hypothèse énoncée au $ 6 
entraîne légalité des facteurs infiniment petits A, B, C, 
etc. Donc : 
 — A (ratrair’at elc.) — AZ. 
H; — A (ra+-r'atr”abetc.) = A.Zra. 
Nous avons par conséquent : 
H, 2 Ta 
HE 2 ra 

D'où nous déduisons pour le coefficient économique : 
W H,—H, À 2 Ta— 27Ta 
H, FINE Sra Sr (15) 
On voit ici importance spécialé qui s'attache au cycle 
de Carnot; un cycle quelconque peut se décomposer en 
une infinité de cycles de Carnot analogues à celui de là 
Ho 7. 
Désignons par 7, la plus élevée des températures par 
lesquelles le corps passe, tandis qu'il reçoit de la chaleur 
du dehors ; par 7, la plus basse de celles par lesquelles 
il passe, tandis qu’il en cède. Si toute la chaleur appliquée 
du dehors létait à la température 7, et si toute la cha- 
leur cédée l'était à la température r,, le cycle proposé se 
trouverait remplacé par un €yéle de Carnot dont le dia- 
gramme RSUV serait circonscrit au diagramme proposé 
et auquel correspondrait le coefficient économique 
TaTule 1 pr 2 To 

T, T1 
