238 EXPOSÉ DU SECOND PRINCIPE DE LA 
De plus, si nous désignons par dW Pélément abcd de 
l’aire ABCD qui représente le travail W obtenu dans le 
cycle, nous avons : 
dH — di, —=dW (15) 
Jusqu'ici .nous avons envisagé les quantités de chaleur 
par rapport à elles-mêmes; alors peu importe qu’elles 
passent d’une source de chaleur au corps moteur ou 
‘ vice versä, leur signe est toujours le même. Mais il n’en 
sera plus de même si nous les envisageons par rapport 
au corps moteur qui les reçoit ou qui les cède, et si nous 
affectons du signe +“ celles qui sont appliquées à ce corps, 
nous sommes obligés d’affecier du signe — celles qu'il 
abandonne. Alors les équations ci-dessus deviendront, 
puisque dH, se trouve négatif: 
en M MG (143) 
LES Td 
a + dIs = dW (15 a) 
Et si nous ajoutons membre à membre les équations 
ainsi obtenues pour chacune des zones abcd, dans les- 
quelles on peut décomposer le diagramme, nous obtien- 
drons les équations : 
PAL —"0 6 
= 
/ 

dH désignant, suivant son signe, la chaleur totale appli- 
