SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE, ETC. 69 



port au mouvement de la source. Or, dès que l'ébranlement est 

 transmis, la vitesse de translation de la source ne saurait avoir un 

 effet quelconque sur la propagation de l'ébranlement dans le 

 milieu, donc sur la vitesse de la lumière, bien qu'en ce cas l'in- 

 tensité de celle-ci irait en diminuant avec une très grrande rapi- 

 dité, parce que les ébranlements successifs se suivraient avec des 

 retards de plus en plus grands. 



Si nous supposons que la source se déplace dans le sens du 

 rayonnement, les deux vitesses étant égales, la source remplacerait 

 le rayonnement, celui-ci ne pouvant la devancer. Et si la source 

 passait instantanément, cas irréalisable, de l'immobilité à un mou- 

 vement de translation ayant la vitesse de la lumière, le rayonne- 

 ment parti ou émis lorsque la source était immobile n'en serait 

 point modifié, car la modification ne pourrait pas précéder la 

 source, mais arriverait en même temps que celle-ci. En général, 

 quelle que soit la vitesse de la source par rapport à celle de la 

 lumière, le corps recevant la lumière étant supposé fixe, ce n'est 

 pas la vitesse de la lumière qui change, mais la distance ; celle-ci, 

 en effet, va en augmentant dans le premier cas et en diminuant 

 dans le second, et l'intensité de la lumière deviendra de plus en 

 plus faible ou de plus en plus grande. C'est cette modification 

 continue de l'intensité de la lumière reçue, qui est fonction directe 

 de la vitesse de la source parce qu'elle dépend de ses distances 

 successives. 



L'auteur a rappelé son Mémoire précédent paru dans les 

 Archives^ ; dans ce travail il prend en considération un disque 

 lumineux de surface S et animé, dans une direction perpendicu- 

 laire à son plan d'un mouvement de va et vient, de centre 0, et il 

 observe l'intensité spécifique J en un point M situé sur le prolon- 

 gement du segment parcouru par le centre du disque, à une dis- 

 tance A de très grande par rapport à ce segment; il arrive à 

 cette conclusion : « Si M était près du disque, l'établissement de la 

 formule pour J exigerait une intégration. On verrait alors que la 

 densité de l'énergie peut être infinie sur des espaces finis et pen- 

 dant des temps finis. Un corps placé en M dans une enveloppe 

 réfléchissante et alternativement soumis et soustrait, par une 

 ouverture de l'enveloppe, au rayonnement du disque, pourrait 

 prendre une température indéfiniment croissante, sans qu'il y ait 

 jamais compensation entre l'énergie dépensée et la température 

 obtenue ». — Or, il suffit de considérer le fait que la vitesse maxi- 

 mum est finie, étant celle de la lumière, pour se convaincre que 

 la densité de l'énergie ne peut pas être infinie, de môme qu'une 



" Ed. Guillaume, Note sur la vitesse de la lumière et le principe de 

 Carnot. Archives, 1913, t. XXXVI, p. 401-404. 



