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(7) 



La quantité h (qui entre comme facteur dans la constante A) 

 se trouve donc éliminée, et nous avons montré ainsi que l'hypo- 

 thèse (5) conduit à une loi de rayonnement bien connue, celle 

 de Rayleigh et de Jeans (équation 7 ). 



Il est à remarquer que toute théorie correcte du rayonnement 

 qui fait complètement abstraction de l'existence des quanta, 

 conduit nécessairement à l'équation (7), mais on sait d'autre 

 part que cette loi est inexacte. En effet cette loi implique que la 

 densité du rayonnement augmente indéfiniment avec la fré- 

 quence (suivant une parabole). 



Or il résulte de la loi de Stefan ^ que le rayonnement inté- 

 gral du corps noir est fini pour toute température finie, car 

 ou a : 



JQ-dv = aï' (8) 







oii a est une constante finie, bien connue, le pouvoir émissif 

 spécifique du corps noir. On remarque immédiatement la contra- 

 diction manifeste entre les équations (7) et (8). 



Plus spécialement, en ce qui concerne l'équilibre photochi- 

 mique, on remarque que, le coefficient A étant égal à zéro, 

 comme nous l'avons fait observer plus haut, le rayonnement 

 rendrait égal à zéro ou à l'inhni le rapport des concentrations. 



Cl c, (-) 



sauf dans le cas particulier 



n — n = 



Cette conséquence est inadmissible. 



Nous considérons cependant comme un fait favorable à notre 

 théorie qu'elle conduise au moyen d'une hypothèse simple et 



' Cf. Archives, t. XXXVII, p. 497. 

 - Cf. l'équation 5. 



