KT VRAIK CAFACITK CALOKIKIQUK. 39 



passer de l'état (v,tj à l'état infinement proche (v-j-dv, 

 t-\-dt) sera exprimée par 



dQ = cdt+ t tH'f)(it+ M ^ dv + ktdt f-^ dv. 



dt J df 



La quanité Q de chaleur transmise se décomposera 

 dans ses diverses parties ainsi qu'il suit : accroissement 

 de la chaleur interne 



H— Ho=:c(/— ^o): 

 accroissement du travail intérieur : 



.-.,=4-/V(<)..=r>.-^-,) 



dv 



accroissement du travail extérieur 





T-To- / pdr 



Je dois faire remarquer que l'omission de la fonction 

 f(t) dans mon ouvrage sur la Thermodynamique n'altère 

 en rien les résultats auxquels je suis parvenu relativement 

 aux gaz et aux vapeurs, parce que dans les premiers 

 cette fonction est nulle, et dans les seconds la fonction 

 f(t) est comprise implicitement dans la valeur de C qui 

 est donnée expérimentalement. 



Qu'il me soit encore permis de faire une remarque au 

 sujet d'une difficulté élevée par M. Clausius sur la ma- 

 nière dont j'établis la constance de la capacité calorifique 

 d'un corps dans mes Principes de Thermodynamique. 

 Peut-être me suis-je mal exprimé, mais je ne me fonde 

 pas seulement pour l'établir sur les mots cités par 

 M. Clausius : « La température t étant la manifestation 



